GB T 11713-2015 高纯锗γ能谱分析通用方法.pdf

1、B ICS 13.280 C 57 和国国家标准共中华人民GB/T 11713-2015 代替GB11713-1989 高纯错能谱分析通用方法嚼，GeneI划analyticalmethods of high-purity germanium gamma spectrometer 2016-01-01实施2015-06-02发布发布中华人民共和国国家质量监督检验检蔑总局中国国家标准化管理委员会结航飞eid/沪中h叫川J酬国3叫户叫叫21明活4停hz阳启咽GB/T 11713-2015 目次前言. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

2、 . . .m 1 范围.2 术语和定义. . . . 3 谱仪配置及主要部件基本要求. . . . . . . . . . . . 2 4 刻度源和系统刻度. . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3 5 样品测量. . 6 计算. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 6 7 报告. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 7 附录A(资料性附录能量刻度用的单能和多能核素附录B(规范性附录)y能谱仪刻度源的制备. . . . . . . . . . .

3、 . 10 附录c(规范性附录)能谱测量的探测下限. I GB/T 11713-2015 前本标准按照GB/T1.1一2009给出的规则起草。本标准代替GB11713-1989;一一标准的性质由强制性改为推荐性;一一修改了测量所用探测器为HPGe探测器，并修改了能量分辨力和探测效率等相关的参数要求F一一增加了本征探测效率、相对探测效率和探测下限三个术语;一一修改了Y能谱仪对高压、谱放大器、多道脉冲幅度分析器的相关要求z一一增加了j度源的溯源性z一一增加了能量刻度曲线的计算方法z一一-增加了附录Cy能谱仪刻度源的制备。本标准由中华人民共和国国家卫生和计划生育委员会提出并归口。本标准起草单位:中国

4、疾病预防控制中心辐射防护与核安全医学所、海南省疾病预防控制中心、吉林大学公共卫生学院。本标准主要起草人:徐悲在、赵力、周强、拓飞、王川健、?巍、张庆、任天山、张京、李文红、张建峰，本标准于1989年9Jj首次发布。皿GB/T 11713-2015 高纯错能谱分析通用方法1 范围本标准规定了使用高纯错(HPGe)Y能谱仪分析样品中Y放射性核素的通用方法。本标准适用于在实验室测量分析射线能量大于40keV且特征谱线能够分辨开的Y放射性核素。2 术语和定义下列术语和定义适用于本文件。2.1 本征探测效率intrinsic detection efficiency 用以表示探测器本身性能的参数。它等于

5、记录的脉冲数与入射到探测器灵敏体积内的Y光子数的比值.2.2 相对探测效率relative det配tionefficiency 在源至探头前表面距离为25cm时，HPGe探测器和标准的圆柱形Nal(T)闪烁晶体忡Xh:7.62 cmX7.62 cm)探测器测量50Co源1332.5 keV Y射线的全吸收峰面积之比。2.3 核蠢全暖收畸探测效率totaI absorption detection efficiency f!)r nuc1ide 对于给定的测量条件以及该核素所发射的能量为E7的特征Y辐射，探测到的全吸收峰内的净计数与同一时间间隔内辐射源中该核素的衰变总数的比值。2.4 射线全服

6、收崎探测效率total absorption detection efficiency for gamma-ray 对于给定的测量条件和Y射线能量，探测到的全吸收峰内的净计数与同一时间间隔内辐射源发射的该能量的射线总数的比值。2.5 本底background 无被测辐射源样晶时，其他因素，如宇窗射线、放射性污染、电磁干扰等在所研究的谱的能量区间造成的计数。2.6 全能峰半高全宽度Cull width at half maximum; FWHM 仅由单峰构成的分布曲线上，峰值(最大值一半处的全宽度(两点横坐标之间的距离)，即半宽度。2.7 能量分辨力energy resolution 探测器分辨

7、能量不同却又非常相近的人射Y射线的能力。能量分辨力与人射Y射线能量有关，对于指定能量的单能Y射线，常用该能量的全吸收峰的半高全宽度来表示。2.8 康普顿散射干扰disturbance Crom Compton scattering 辐射源发射多个能量的Y射线，其中较高能量Y射线的康普顿散射计数对较低能量Y射线的全吸GB/T 11713-2015 收峰分析产生的干扰。这种干扰大多数表现为较低能量射线的(全)能峰下的连续谱的基底计数的增加。2.9 本底干扰background disturbance 本底对于待测物理量如全吸收峰)的干扰。2.10 密度差异干扰disturbance from de

8、usity difference 待测样品与刻度摞间的密度差异(如超过10%)对于待测物理量的干扰.2.11 探割下限lower limit or detection;LLD 在给定的置信度下，谱仪可探测的最低活度。3 谱仪配置及主要部件基本要求3.1 能谱仪3. 1. 1 典型商纯错能谱仪构成圄本标准规定的高纯错Y谱仪的典型构成如圄1所示.固1典型高纯错能谱仪的构成圈3.1.2 半导体射线探测器数据处理系统(计算饥宜采用探测效率高(灵敏体积较大)、能量分辨力好的高纯错半导体探测器，可以是N型或P型。探测器的相对探测效率一般应大于20%，对60Co1 332.5 keV射线的能量分辨力应优于2

9、.5keV，探测器的能量响应上限应不低于2MeVo HPGe探测器要在低温状态下工作(85K-100 K)，工作温度要稳定，可采用液氮制冷或电制冷。探测器与配套的低噪声电荷灵敏前置放大器一体化组装。3. 1.3 屏蔽窒3. 1.3.1 探测器应置于厚度至少10cm铅当量的铅或钢铁作屏蔽物质的外辐射屏蔽室中，屏蔽室内壁距探测器灵敏体积表面的距离至少13cmo当铅制屏蔽室内壁与探测器的距离小于25cm时，在屏蔽室的内表面应有原子序数逐渐递减的多层内屏蔽。内壁从外向里依次衬有厚度不小于1.6mm的锚或锡、不小于0.4mm的铜以及厚度为2mm-3 mm的有机玻璃。此外，屏敲室应设置放、取样品的门或窗，

10、以便放取样品。3.1.3.2 探测器在屏蔽室内，在40keV-2 000 keV能区内应没有天然放射性核素以外的污染。2 GB/T 11713-2015 3. 1.4 高压电源根据所用探测器的最佳工作状态选择探测器高压。电源输出电压应从oV-5 000 V连续可调，波纹电压应不大于0.01%.电流应不小于100A.对于同轴P型HPGe探测器，要加正高压，同轴N型要加负高压。3.1.5 主放大器又称谱学放大器，属于线性放大器，应具有波形调节并与前置放大器及多道脉冲幅度分析器匹配。3.1.6 多道脉冲幅度分析器(MCA)与HPGe探测器相配的MCA的道数应不少于8192道。应根据能谱的复杂程度、Y

11、射线能量分布范围及探测器的能量分辨力等选择多道分析器的道宽和道数。3.1.7 谱仪稳定性若多道分析器取8192道，要求对60Co的1332.5 keV r射线的全吸收峰置于5000道附近时.24h 内峰位漂移应不超过2道。3.1.8 数据处理系统3.1.8.1 它接收MCA的谱数据并对其进行处理。数据处理系统由计算机硬件设备和软件构成。3. 1.8.2 数据处理系统的硬件设备主要包括计算机及其配套的读出读入装置，如打印机、移动存储等。3.1.8.3 数据处理系统前我件主要包括解析Y能谱的各种常规程序，诸如能量刻度、效率刻度、谱光滑、寻峰、核素识别、峰面积计算、峰面职校正、效率校正、母子体校正和

12、重峰分析等基本程序。3.2 样晶容器应该采用低放射性材料制成的容器，如聚乙烯、有机玻璃、不锈钢等。应根据测量对象的特点，采用不同的容器形状如圆盘状、圆柱状及阱型状等)和尺寸。通常，样品容器的直径最好与探测器的直径相近。3.3 样晶托盘当样品是非粉末状固体时，为防止样品污染探测器，测试样品时仍需置于样品托盘中或用干净的聚乙烯塑料布或袋对其进行包裹。3.4 眼收体对于低比活度测量，样品量一般都比较大，用以吸收韧致辐射的吸收体通常不是必需的。如果需要吸收体，可用厚度为6.4mm的铝或厚度为1.6mm的铅，吸收体的放置应对来自样品的直接韧致辐射有完整的阴影屏蔽作用。4 lIJ度源和系统割庭4.1 刻度

13、源及其要求4.1.1 刻度洒指由适当基体物质和适量标准放射性物质配制而成的、其核素活度已知的辐射源。j度源是Y能谱系统能够正常进行谱仪能量刻度和效率刻度的必备条件。3 GB/T 11713-2015 4.1.2 ltIJ度源的翻源性刻度源应具备准确性和可溯源性，具有检验证书原件或副本，证书上除给定活度(或比活度)和不确定度外，还应标明定值日期、标准源纯度、质量或体积、化学成分、核素半衰期、Y射线分支比和标准源的定值方法。此外，放射性核素标准源的总不确定度应小于5%.4.2 能量3制度4.2.1 刻度源能量刻度是指用刻度源刻度谱仪系统的射线能量和道址间的对应关系。适于能量刻度的单能和多能核素及其

14、主要参数见附录A.能量刻度源的放射性核素的半衰期应长，所发射的射线的能量应均匀分布在所需刻度的能区(通常为40keV2 000 keV) ，且最少需要4个能量点。能量刻度至少包括四个不同的能量，并应均匀覆盖所研究的能区，刻度源应是发射多种能量Y射线的混合源，可以是多个单能核素、单个多能核素，或其混合而成的混合源。4.2.2 刻度范围刻度的能区范围多道分析器满量程)可通过调节系统的增益来完成。如果所研究的能区为40 keV2 000 keV，应调节系统增益，使131CS的661.6keV 1射线的全吸收峰峰位大约在多道分析器满量程的三分之一处。若多道分析器取8192道，则该峰位约在3000道。4

15、.2.3 刻度曲线用解谱软件做Y射线能量与全吸收峰峰位的直线拟合。处于良好工作状态的高分辨Y能谱系统的能量刻度曲线应是一条直线，其非线性应小于0.5%。如果偏离线性，就应该重新做能量刻度。4.2.4 刻度曲线的计算方法假定峰位(道址和能量之间关系满足式(1): E=ao十a1pl十a2p2十十a.P. ( 1 ) 式中zE -1射线能量，单位为千电子伏(keV); P 全能峰所在道址zao ,al,a. 拟合常数。利用式(1)对已知的峰位和能量作最小二乘法拟合，确定系统ao，al，ao通常取一次或二次多项式作拟合即可。ao表示零道对应的能量(截距)，al表示拟合直线的增益(斜率)，a2表示系统

16、的非线性。4.2.5 ltIJ度曲线的核查在样品测量期间，每天应至少用两个能量点的Y射线对谱仪进行检查。所用Y射线的能量应分别靠近刻度能区的低能端和高能端。如果峰位基本保持不变，则刻度数据保持适用。如果峰位变化超过1道，则能量刻度过程应重作.4.3 探测效率ltIJ度4.3.1 效率3制度测定样品中放射性核素含量时，应对谱仪系统探测效率进行刻度。刻度方法一般采用核素总探4 GB/T 11713-2015 测效率、核素全吸收峰探测效率、Y射线总探测效率和射线全吸收峰探测效率等刻度方式。4.3.2 效率3日j度酒效率刻度源的放射性核素的活度要小于1000 kBq.能量分布应该适当，用于效率曲线刻度

17、时的能量应该分布在40keV-2 000 keV能区内，至少选择7个能量的Y射线。效率刻度源原则上要选择与待测样品的几何形状和大小完全相同、基质一样或类似、质量密度相等核素含量和Y射线能量巳知，以及源容器材料和样品容器材料相同的刻度源。效率刻度源的制备详见附录B。4.3.3 核蠢全吸收暗探测效率刻度核素全吸收峰探测效率刻度包括以下几方面内容za) 在与样品测量条件相同的条件下，分别获取核素及其活度已知的刻度源或标准源)谱和基体本底源谱sb) 以刻度源谱获取时间归一，求得归一后的基体本底源谱(简称基体本底归一谱); c) 从刻度源谱中扣除基体本底归一谱，求得刻度核素的净谱zd) 从净谱中选择该核

18、素的一个或几个特征射线的全吸收峰，并求得其净峰面积(即去除康普顿散射干扰后的峰面现); 的计算所选特征Y射线的全吸收峰净峰面积与在获取刻度源谱的同一时间间隔内刻度源中该核素的衰变总数的比值勺.n(E1).4.3.4 射线全吸收晴探测效率J度4.3.4.1 j度的一般程序刻度的一般程序如下2a) 依次执行4.3.3中的a)-c)操作程序;b) 从净谱中选择该核素的非级联的特征Y射线的全吸收峰，并求得其净峰面积;c) 计算所选特征Y射线的全吸收峰净峰面积与在获取刻度源谱的同一时间间隔内刻度源中发射的该能量的射线总数的比值Ep1(E1) ; d) 如果所选特征Y射线是级联辐射，在计算净峰面积时，应对

19、级联辐射的相加效应做出修正。4.3.4.2 射线全吸收峰效率曲线法对于标准酒与待测样品的几何形状、性状等相同，只是核素或Y射线能量不同的情况.1射线全吸收峰探测效率刻度可用全能峰效率曲线法za) 用在40keV-2 000 keV(或3000keV)能区内，至少选择7个能量的孤立射线能峰，并刻度它们的全吸收峰探测效率Ep1(E); b) 用谱分析软件或在双对数坐标纸上完成Y射线全吸收峰探测效率Ep1(E1)与射线能量E的关系曲线拟合，即Y射线全吸收峰效率刻度曲线。一般的拟合画数为zlnEp1(E)=艺a.(lnE1)i. ( 2 ) 式中zE1 一一射线对应的能量，单位为千电子伏(keV);

20、p.(E)一一一探测器对能量为E的射线的全吸收峰探测效率zai 拟合常数Fh 一一多项式的最高阶次.k:!，m-l;5 GB/T 11713-2015 m 一一-相应能区内参加曲线拟合的效率刻度点的数目。4.3.5 探测效率3制度的修正当刻度源与样品的装样量或密度间差异较大时，应对效率刻度做出修正，特别是在能量低于200 keV的特征射线核素含量分析时，密度差异干扰不能忽略。5 样晶测量5.1 样晶制备5. 1. 1 根据测量对象，合理制备放射性均匀的样品。对装样密度均匀性较差的样品，应充分混匀样品，并在测量过程中间倒置一次再继续测量。5.1.2 对含有易挥发核素或伴有放射性气体生成的样品，以

21、及需要使母子体核素达到平衡后再测量的样品，应将测量容器密封，并待其达到放射性平衡时再开始测量。否则，在数据处理时应对非平衡核素做出合理的校正。5.1.3 当对样品作化学分离后制备样品源并测量时，其回收率等参数应按相应规程测定、记录和报告。5.2 测量条件5.2.1 能量刻度、探测效率刻度和样品的测量应在仪器处于相同且稳定的状态下进行，且保持相同的几何条件和工作状态.5.2.2 测量时效率刻度标准源和待测样品源与探测器的相对位置应严格一致。5.2.3 根据样品中放射性强弱、对特征峰面积统计误差的要求或样品分析误差的要求确定谱获取时间，特征峰峰面租计数的统计误差应小于10%或24h是合理的最长计数

22、时间，5.2.4 在测量开始和结束时，应测量仪器的本底谱，计算时用测量前、后本底的平均值。5.3 核素鉴别5.3.1 根据全吸收峰的能量(或道址)和样品的历史鉴别样品中存在的核素。如果证据不足以判断样品中所含的核素，则应进行衰变研究或组分的化学分离。5.3.2 在测量结束时，还应校验开始时的能量刻度，两者基本无差异时，核素鉴别才保证可靠，6 计算6.1 果用核蠢金吸收峰探测效率法的计算样品中待测核素的活度按式(3)计算zC(E咽】A(Ey) =一一一-,-l Epn(E1) 式中zA(E1) 一一样品中该核素的活度，单位为贝可(Bq); C(E1) 测量到的该核素选定特征峰的净计数率zEp,n

23、 (E一一该核素全吸收峰探测效率。6.2 采用射线全眼收崎探测效率法的计算样品中待测核素的活度按式(4)计算z6 ( 3 ) C(EA(E.) = - ,-, a-epJ(EJ 式中zA(Ey)一一样品中该核素的活度，单位为贝可(Bq); C(Ey ) 一一测量到的该核素选定特征峰计数率z川(E)一一该能量Y射线全吸收峰探测效率za 一一该核素每次衰变发射选定特征射线的概率。6.3 计算方法的比较和修正GB/T 11713-2015 .( 4 ) 当采用上述核素全吸收峰探测效率法的计算时，通常引人较小的不确定度;采用射线全吸收峰探测效率法的计算时引人的不确定度通常大于前种计算方法。如果选定的特

24、征Y射线是核素的级联射线中的一条特征射线，并且谱中有不能忽略的符合相加效应，在计算中应对符合相加效应进行修正。7 报告7.1 报告格式样品分析报告应包括核素活度数据及适当的不确定度项。对于不确定度项，本标准推荐2倍标准差或扩展因子为2，即置信度95%情况下的不确定度。但是，无论以多大的置信度报告不确定度项，都应用脚注标出或在行文中叙及，以免混淆。7.2 不确定度7.2.1 计数不确定度在放射性测量中，往往计数不确定度是分析结果的总不确定度的主要来源。样品的计数不确定度(即计数标准差)可用式(5)计算:式中zN. N, 1 r:丁一-6=lfjl-771JNs十NbN.一一选定能区内(通常是全吸

25、收峰包括本底在内的样品积分计数sNb一一选定能区内的本底积分计数占人一-样品计数时间，单位为秒(s)。7.2.2 扩展不确定度测量结果的扩展不确定度可用式(6)求解zc=k;P;!王孟7式中z凡一一合成扩展不确定度Fh一一扩展因子，一般取2，相应置信度约为95%;A一-A类标准不确定度sB一-B类标准不确定度。 ( 5 ) . ( 6 ) A类标准不确定度是用对观测列进行统计分析的方法来评定标准不确定度，如由统计计数引人的不确定度等。B类标准不确定度是用不同于对观测列进行统计分析的方法来评定标准不确定度，如因探测效率、自吸收校正因子、体积校正因子、发射概率校正因子、核素衰变校正因子和符合相加校

26、正因子GB/T 11713-2015 等引人的不确定度。对于测量结果，当有几项不确定度来源时，需对各类不确定度进行合戚，并在报告中予以说明。7.3 低于仪器探测下限的报告在报告低活度样品分析结果中，出现不确定度项大于样品值时，按常规方式报告样品值及不确定度项，如(0.5士1.0)Bq/kg;出现样品计数率减去本底(或基底结果为负值时，常见方法是用前置运报告该样品的实际测量条件下的LLD值。探测下限的计算方法见附录C。8 GB/T 11713-2015 附录A(资料性附录能量刻度用的单能和多能核章能量刻度用的单能和多能核素列于表A.l。表A.1能量费j度用的单能和多能核素核索半衰期Y射线能量Y射

27、线发射概率keV % 2lOPb 22.3 a 46.5 4.25 2UAm 432.6 a 59.54 35.78 109Cd 46l.4 d 88.03 3.626 51 Co 27l.80 d 122.1 85.51 l41 Ce 32.508 d 145.4 48.29 51Cr 27.703 d 320.1 9.87 137 Cs 30.018 a 66 1.7 84.99 5Mn 312.13 d 834.84 99.974 6 22Na 2.602 7 a 1 274.54 99.940 898.0 93.90 脑y106.626 d 1 836.1 99.32 1 173.2

28、99.85 50Co 5.271 a 1 332.5 99.982 6 12l.8 28.41 344.3 26.59 152Eu 13.522 a 964.1 14.50 1 112.1 13.41 1 4Q.8.0 20.85 9 GB/T 11713-2015 附录B规范性附录能谱仪刻度源的制备B.1 事j度酶的制备B.1.1 基体物质基体物质的选择应满足以下要求za) 与样品主要化学成分相同或相近Fb) 与样品的物理形态，如固态、液态、颗桂度、密度或比重等相同或相近5c) 与样品相比，其放射性活度可以忽略;d) 与加入的标准放射性物质易于均匀混合ze) 物理、化学性质稳定。B.l.2

29、标准放射性物质标准放射性物质应满足za) 应由国家法定计量部门认定或可溯源到国家法定计量部门的计量基准。国外进口的标准放射性物质应经国家法定计量部门核定;b) 标准放射性物质应备有检验证书原件或副本等相关资料，以保证传递过程的可溯源性;c) 使用标准放射盘物质应在规定的有效期内使用。B.2 呈现度源的一般要求刻度源的一般要求应满足za) 均句性z无论是基体物质还是标准放射性物质，其在刻度容器内的分布是均匀的，不产生显著的容器壁特异性吸附而改变其分布sb) 模拟性z除放射性活度己知外，其他性质，如密度、形状、成分等，都和样品相同或相近Fc) 稳定性=在贮存及使用期内，不产生沉淀、潮解或结晶，不生

30、成异物或霉变sd) 高纯度z除去加入的放射性标准物质以外，应不含或尽量少含其他放射性杂质zd 准确度z在置信度为99.7%的前提下，放射性活度的不确定度应小于5%;f) 密闭性z应密封于与样品容器的材料和形状相同的容器中。B.3 基体本底源的制备按制备刻度源要求制备仅含基体物质的、均句的并与刻度源形态、体积、尺寸大小相同的基体本底源(又称为基体空白样品或空白样品)，作为模拟源专门用于扣除刻度源基体的本底。10 GB/T 11713-2015 B.4 lIJ度嚣的可靠性栓验按照制备刻度源的同样方法，制备几个活度已知的刻度源检验样，包括单一放射性核素的和多核素混合物的检验样，在谱仪上测量检验样，将

31、测量结果和检验样的已知活度比较分析，从而判断刻度源的可靠性和谱分析程序的可行性。11 GB/T 11713-2015 附录C规范性附录T能谱副量的探割下限C.1 判断限与探测下限C. 1. 1 判断限(Lc)当测得的样品净计数NLc时，可做出结论产探测到，即样品中存在超过Lc的放射性。当NLLD时，可做出结论t样品中的放射性可被探测到。当NLLD时，则可做出结论:样品中的放射性不一定能被探测到。探测下限LLD的数学表达式见式(C.2): LLD= (K. +K) .jNb +Nb ( C.2 ) 式中zKp一一当样品中实际存在超过LLD的放射性时而做出不存在超过LLD的放射性的错误判断概率F相

32、应的值。表C.l中给出了K与P的对应关系，见表C.1.表C.l常用的、F值对应的K值a l- K.=K=K 2.,f2K 0.01 0.99 2.327 6.59 0.02 0.98 2.054 5.81 0.025 0.975 1.96 5.55 0.05 0.95 1.645 4.66 0.10 0.90 1.282 3.63 0.20 0.80 0.842 2.38 0.50 0.50 。12 GB/T 11713-2015 C.l.3 简化的戴学形式对于低活度测量，考虑本底加样品的总计数Nb.可以和本底Nb相比拟时，则有Nb.C/)Nb;并考虑概率a与卢处于相同水平，则有K.=Kp=K

33、.此时，得出Lc及u1)的简化表达式见式巳3)、式(C.4): Lc =K /2百JLLD=2K/2瓦=2Lc、E，、EJqad哇CC ，、，、. . . . . . . . C.2应用说明、C.2.1 虽然式(C.l)-式(C.4)中均未含探测效率因子，但是，计数项Nb和Nb中已隐含了探测效率因子。C.2.2 对于Y谱仪来说，探测效率和辐射源的形状、Y射线能量及测量条件等有关。因此，当给出一个谱仪系统的探测下限等参数时，应明确说明核素、源的形状特点(点源、体源质量或体积等)和计数时间等。C.2.3 考虑到核素的Y辐射特性、谱仪探测效率和测量时间后，可以把探测下限变换成以样品中的核素活度表示的

34、核素活度探测下限LLD，见式(C.5)、式(C.6): 1 X:K InL LLD=二言污T:( C.5 ) 或LLD=-_2.83_. I主一 py (E y)勾Tb.( C.6 ) 式中znb 一一对欲估算的核素所选特征射线的全吸收峰能区内的本底计数率;Tb 本底测量时间，单位为秒(8); Epn (Ey) 核京全吸收峰探测效率;py (Ey)一一射线全吸收峰探测效率;a 一一该核素所选特征Y射线的发射概率。C.2.4 为便于不同谱仪系统之间的性能比较，建议在使用全吸收峰1/10峰高全宽度(FWTM)为全吸收峰计算能区的前提下，分别估算计数时间为1000 min和置信模率为95%时的谱仪系

35、统对Z41Am、四Cs和OK点源的探测下限。C.2.5 在多核素Y谱测量中存在康普顿散射干扰时，估算谱仪系统的探测下限各表达式中的Nb或nb项应理解为该能区内的本底。由FON-mFhFFH筒。华人民共和国家标准高纯错能谱分析通用方法GB/T 11713-2015 国中铅中国标准出版社出版发行北京市朝阳区和平里西街甲2号(100029)北京市西城区三里河北街16号(10004日网址总编室，(010)68533533发行中心，(010)51780238读者服务部，(010)68523946中国标准出版社秦皇岛印刷厂印刷各地新华书店经销* 开本880X1230 1/16 印张1.25字数28千字2015年6月第一版2015年6月第一次印刷铸21. 00元如有印装差错由本社发行中心调换版权专有侵权必究举报电话:(010)68510107书号，155066. 1-51267定价打印日期:2015年7月7日F002GB/T 11713-2015