1、ICS 31.260 L 51 GB 中华人民=lI二./、和国国家标准GB/T 26599. 1 -20 1 1/ISO 11146-1 : 2005 激光和激光相关设备激光光束宽度、发散角和光束传输比的试验方法第1部分:无像散和简单像散光束Lasers and laser-related equipment-Test methods for laser beam widths , divergence angles and beam propagation ratios-Part 1 : Stigmatic. and simple astigmatic beam (lSO 11146-1:
2、2005 ,IDT) 2011-06-16发布数码防伪中华人民共和国国家质量监督检验检疫总局中国国家标准化管理委员会2011- 11 -0 1实施发布GB/T 26599.1-20门/ISO11146-1 :2005 目次前言.m 1 范围.2 规范性引用文件.3 术语和定义.4 坐标系.5 5 试验原理55. 1 适用性-5.2 光束宽度和光束直径5.3 光束发散角.5.4 光束传输比.5 5. 5 束腰位置、光束宽度、光束发散角与光束传输比的综合测量56 测量布置与测试设备.6. 1 概述-6.2 准备.56.3 环境控制.66.4 探测器系统.6.5 光束整形光学元件与光学衰减器6. 6
3、 聚焦系统.6 7 光束宽度和光束直径的测量.6 7.1 试验程序7.2 评估.7 8 发散角的测量88.1 试验程序.8 8.2 评估89 束腰位置、光束宽度、光束发散角与光束传输比的综合确定810 试验报告.9 参考文献.12 I GB/T 26599.1-2011 /ISO 11146-1: 2005 前言激光和激光相关设备激光光束宽度、发散角和光束传输比的试验方法分为3个部分:一一第1部分:无像散和简单像散光束;一一第2部分:广义像散光束;一一第3部分:激光光束的本征和几何分类、传输和详细的试验方法。本部分为GB/T26599的第1部分。本部分使用翻译法等同采用国际标准ISO11146
4、-1 :2005(激光和激光相关设备激光光束宽度、发散角和光束传输比的试验方法第1部分:无像散和简单像散光束)C英文版)。本部分做了下列编辑性修改z在规范性引用文件中，用采用国际标准的我国标准代替对应的国际标准。本部分由中国机械工业联合会提出。本部分由全国光学和光子学标准化技术委员会CSAC/TC103)归口。本部分起草单位:国家食品药品监督管理局杭州医疗器械质量监督检验中心。本部分主要起草人:黄丹、孙瑜、韩坚城、杜垄、叶岳顺、叶中琛。m山GB/T 26599.1-2011 /ISO 11146-1: 2005 激光和激光相关设备激光光束宽度、发散角和光束传输比的试验方法第1部分:无像散和简单
5、像散光束1 范围GB/T 26599的本部分规定了激光光束的光束宽度(直径)、发散角与光束传输比的测量方法。GB/T 26599的本部分仅适用于元像散和简单像散光束。如果光束的类型未知，或者光束是广义像散光束，则本部分不适用。2 规范性引用文件下列文件中的条款通过GB/T26599的本部分的引用而成为本部分的条款。凡是注日期的引用文件，其随后所有的修改单(不包括勘误的内容)或修订版均不适用于本部分。然而鼓励根据本部分达成协议的各方研究是否可使用这些文件的最新版本。凡是不注日期的引用文件，其最新版本适用于本部分。GB/T 15313-2008 激光术语(ISO11145: 2006 , MOD)
6、 JB/T 6860-1993 测量激光辐射功率能量的探测器、仪器与设备(lEC61040: 1990 , IDT) ISO 11146-2: 2005 激光和激光相关设备激光光束宽度、发散角和光束传输比的试验方法第2部分:广义像散光束ISO 13694 光学和光学仪器激光和激光相关设备激光光束功率(能量)密度分布的试验方法3 术语和定义3. 1 GB/T 15313-2008、ISO13694 ,JB/T 6860-1993以及下列的术语和定义适用于本部分。注:在这些定义中，x轴、y轴和z轴是针对第4章中描述的实验室系统。在此处和本标准中，术语功率密度分布E(x，y，z)是指连续波光源。对于
7、脉冲光源，可以将其替换为能量密度分布H(x，y，z)飞功率密度分布的一阶矩first order moments of a power density distribution x ,y 光束横截面功率密度分布的质心坐标，用式(1)和式(2)表示:j f E(川归f f E(x，y，z)出dy+ j f E(川训y(z) =:;:二主f f E(川汕dy注:在实际应用中，如第7章所给出的具体情况下，无穷积分简化为有限积分。. ( 1 ) ( 2 ) GB/T 26599.1-2011 /ISO 11146-1: 2005 3.2 3.3 3.4 3.5 功率密度分布的二阶矩second ord
8、er moments of a power density distribution 4，y功率密度分布的归一加权积分，用式(3)式(5)表示:j fE，山一讪xdy: (z) = X2) =一-1十.( 3 ) f f E(x，y，z)d均j f E(川仰一3弘)2由O! (z) = y2) = =t工十.川.川.( 4 ) f f E(x，如z)由dy扫。+j f E(x，y山川y仇川，z沁一讪一豆弘讪川)川油d由zX)，.(zz) = x均:y)=中一+忡+忡 f f E(川z)注1:如第7章所给出的具体情况下，无限积分简化为有限积分。注2:!，(z)是一个符号表示，而不是真实的平方。该
9、数值可为正数、负数或零值。注3:角括号是运算符号，1S011146-2: 2005和1S0/TR11146-3中均有使用。功率密度分布的主轴principal axes of a power density distribution 基于光束横截面上功率密度分布中心二阶矩的最大和最小光束范围的轴。注:最大和最小光束范围的轴线总是相互垂直的。功率密度分布的取向orientation of a power density distribution cp 实验室系统的工轴和更靠近z轴的功率密度分布的主轴之间的夹角。. ( 5 ) 注:从本定义可知，若|伊|笋霄/4，/4伊/4;若伊=士/4，则伊就定
10、义为z轴和功率密度分布主要主轴(最大光束范围对应的主轴)之间的夹角。光束宽度beam widths d眶，d叩以功率密度分布的中心二阶矩为基础，在分别沿着与实验室坐标系的z轴或y轴更近的主轴轴线z处，光束横截面上功率密度分布的范围。3.6 3. 7 2 注1:如果主轴与实验室坐标系的z轴和y轴之间成/4夹角，那么按惯例d，为较大的光束宽度。注2:本定义与GB/T15313-2008的3.5.2中给出的定义不同，在那个标准中光束宽度仅被定义为在实验室系统中，而在GB/T26599的本部分光束宽度被定义为在主轴系统中。功率密度分布的椭圄率ellipticity of a power density
11、 distribution E 最小和最大光束宽度之间的比率。圆形功率密度分布circular power density distribution 椭圆率大于0.87的功率密度分布。. GB/T 26599.1-2011/ISO 11146-1 :2005 3.8 光束直径beam diameter d. 以二阶矩为基础的圆形功率密度分布的范围。3.9 无像散stigmatism 光束在自由传输中的任一平面上具有圆形功率密度分布并且通过柱面透镜传输后功率密度分布保持不变或具有和透镜相同的方位取向的特性。3. 10 简单像散simple astigmatism 像散光束在自由传输中方位角保持恒
12、定取向的并且通过对称轴与一个光束主轴平行的圆柱光学元件后仍保持其原有取向的特性。注2简单像散光束的功率密度分布的主轴被称为该光束的主轴。3. 11 广义像散general astigmatism 既不是无像散光束也不是简单像散光束的光束特性。注:GB/T 26599的本部分仅涉及元像散和简单像散光束。关于广义像散光束，见ISQ11146-2:2005. 3.12 束腰位置beam waist locations ZOx ,ZOy ,Zo 光束宽度或光束直径沿传输轴达到最小值的位置距Z=O参考平面的距离。见图10图1简单像散光束的光束传输参数注1:对于超出了本部分的范围的广义像散光束，本定义不适
13、用。注2:对于简单像散光束，对应于主轴的束腰位置ZOx和Zo，可能重合，也可能不重合。3 GB/T 26599.1-20门/ISO11146-1 :2005 3. 13 3. 14 3. 15 和束腰宽度beam waist widths d眶。，d叩O简单像散光束在束腰位置处的光束宽度。注:do是位置Zox处的光束宽度d眶，也。是位置ZOy处的光束宽度d们束腰直径beam waist diameter da() 无像散光束在束腰位置处的光束直径。光束发散角beam divergence angles 眶，呼，光束宽度或光束直径随着离束腰位置距离的增加而增大的程度，用式(6)式(8)表示:对于
14、简单像散光束对于元像散光束注1:光束发散角用全角表示。dax (z) ax = lim 一一一一(Z-ZO.:z:)z-ZOx d叩(z)归=lim 一一一一(Z-ZOy)z-ZOy d.(z) . - lim 一一一一(%-%0)z-zo ( 6 ) .( 7 ) . ( 8 ) 注2:本定义与GB/T15313-2008的3.18.2中给出的定义不同，在那个标准中光束发散角仅被定义为在实验室系统中，而在GB/T26599的本部分光束发散角被定义为在主轴系统中。3. 16 光束传输比beam prop略目ionratios 注1:光束传输比代替了ISO11146: 1999中使用的衍射极限倍
15、率因子。注2:对于元像散和简单像散光束，只要相关光学元件不改变光束的无像散或简单像散特性，3.16.1和3.16.2中定义的光束传输比是传输不变量。3. 16. 1 光束传输比beam propagation ratios M:和M;对于简单像散光束，沿着被测光束主轴的光束参数乘积与相同波长A的衍射极限的理想高斯光束光束参数乘积之间的比值，用式(9)和式(10)表示:3. 16.2 光束传输比beam propagation ratio M 鸟在 daxo 8ax 4 M=旦.生也 4 . ( 9 ) . ( 10 ) 对于无像散光束，被测光束的光束参数乘积与相同波长A的衍射极限的理想高斯光束
16、(TEMoo)光束参数乘积之间的比值，用式(11)表示:GB/T 26599.1-2011月SO11146-1:2005 Mdo8. 4 .( 11 ) 4 坐标系x，y，z轴规定了实验室坐标轴系统的正交空间方向，并应由用户指定。z轴应与光束方向大体重合。z轴和y轴是横截轴，通常分别对应于水平方向和垂直方向。z轴的原点位于制造商定义的x-y参考面，例如激光器外壳的前端面。5 试验原理5. 1 适用性以下试验原理仅适用于无像散和简单像散光束。IS011146-2: 2005中的试验原理适用于广义像散光束。5.2 光束宽度和光束直径为了确定位置z处的光束宽度或直径，应测量在这个位置z处x-y平面上
17、的激光光束功率密度分布。如有必要，应对测得的数据进行适当的本底校正(见IS0/TR11146-3)。根据测得的功率密度分布，计算一阶矩和中心二阶矩。根据中心二阶矩，可以确定光束宽度dax(功，d叩(纱，椭圆率，以及在适当的情况下也可以确定光束直径d.(z)。5.3 光束发散角通过测量聚焦元件焦平面上的光束宽度或光束直径确定其发散角。首先，应使用元像差聚焦元件变换激光光束。对于简单像散光束，在距离聚焦元件后主平面一倍焦距f位置处测量光束宽度db;f和dayf0相应的发散角配和咱由式(2)和式(13)确定:仇=字. (山和d叩f-一可f对于元像散光束，测量光束直径d矿发散角由式(4)确定:.=字5
18、.4 光束传输比. ( 13 ) . ( 14 ) 为了确定光束传输比l吨，M;或阳，应先确定束腰宽度也。，也。或束腰直径do以及相关光束发散角由，叩或矶。5.5 束腰位置、光束宽度、光束发散角与光束传输比的综合测量如第9章所述，沿着传输轴的光束宽度数据应拟合为双曲线。从拟合数据中推导出束腰位置、束腰宽度、光束发散角与光束传输比。6 测量布置与测试设备6. 1 概述试验是以沿着光束传输轴上一组轴向位置的横截面功率密度分布测量为基础。6.2 准备测量系统的光轴应与待测激光光束同轴。为此可以配备适当的光学准直装置(例如:准直激光器或调整反射镜)。光学系统的孔径应与激光光束的整个截面相适应。剪切引起
19、的损失应小于总光束功率或能量的1%。为了测试该损失，可以在每个光学元件前的光路中放置不同宽度的孔径。使得输出信号降低5%G/T 26599.1-2011 /ISO 11146-1: 2005 的孔径直径应小于光学元件孔径的0.8倍。衰减器或光束整形光学元件应安装得使光轴通过其几何中心。应注意避免系统误差。反射、干涉效应、外界的背景光、热辐射或空气流动都是引起不确定度增加的潜在来源。6.3 环境控制应采取适当的措施，例如对试验装置的机械和声学隔离，屏蔽外来的辐射，控制实验室温度的稳定，选择低噪声放大器，以确保对待测参数总体不确定度的影响降到最低。应注意确保在高功率激光光路中的大气环境不能含有能吸
20、收激光辐射和导致待测光束的热畸变的气体或蒸汽。6.4 探测器系统横截面功率密度分布的测量需要使用高空间分辨率和高信噪比的探测系统。测量精度与探测器系统的空间分辨率和信噪比直接相关。对于直径较大的低功率密度的激光光束，后者尤为重要(例如激光光束的衍射部分)。注:对于以像素为基础的探测器系统，空间分辨率至少应为光束宽度或光束直径的1/20.实际上，功率密度分布E(x，y，z)两翼的噪声易严重影响到二阶矩积分。因此，通常需要采用适当的本底校正程序。更多详细信息，请见ISO/TR11146-3。辐射探测器系统应符合JB/T6860-1993，特别是其中的第3章和第4章，此外还应注意以下几点:a) 应注
21、意确定探测器表面的损伤阔值，以免激光光束超过该阔值。b) 应通过制造商的数据或通过测量来确认，探测器系统的输出量(例如:电压)与输入量(激光功率)之间呈线性关系。应使探测器或电子仪器对波长的依赖性、非线性或非均匀性应减少到最小，或者通过一个校准程序进行校正。当使用扫描设备确定功率密度分布时，应注意确保在整个扫描期间内激光器输出的空间和时间的稳定性。d) 当测量脉冲激光光束时，采样的触发时间延迟以及测量时间间隔是非常重要的，因为光束参数可能会在脉冲过程中发生变化。因此，应在检测报告中对这些参数予以说明。6.5 光束整形光学元件与光学衰减器如果光束横截面面积大于探测器面积，应使用合适的光学系统以减
22、小到达探测器表面上的光束横截面面积。在评估过程中，应考虑到放大率的变化。应根据波长选择合适的光学元件。可能需要使用衰减器来降低探测器表面的激光功率密度。激光输出功率或功率密度超出了探测器的工作(线性)范围或损伤阔值时，应使用光学衰减器。应使光学衰减器对波长、偏振和角度的依赖性、非线性或非均匀性，包括光学衰减器的热效应应减少到最小，或者通过一个校准程序来进行校正。所使用的光学元件不得对相对功率密度分布造成显著的影响。6.6 聚焦系统聚焦系统应符合6.5中光束整形光学元件的相关要求。聚焦系统对不确定度的影响应小于光束宽度的1%。7 光束宽度和光束直径的测量7. 1 试验程序在开始进行测量前，激光器
23、应预热至少1h(除非制造商另有说明)以达到热平衡。应在激光器制造商规定的操作条件下对被评估的激光器类型进行测量。在每一个需要测定光束宽度的位置z处，横截面的功率密度分布至少进行五次重复测量。6 G/T 26599.1-2011/ISO 11146-1 :2005 7.2 评估在对光束宽度或光束直径进行评估前，应对测得的分布应用本底校正程序(见ISO/TR11146-3)。利用测量得到的并经过校正的分布计算出一阶矩和二阶矩，在测量数据的某子区域内计算相应的积分，此子区域称之为积分区域(见图2)，否则噪声可能会对积分造成严重影响。在很多情况下，选择合适的积分区域对获得可靠的结果是至关重要的。以下步
24、骤将积分区域的大小和位置与被测的功率密度分布的大小和位置关联起来。随后进行迭代过程。1一一积分区域。图2探测阵列与激光光束和积分区域的示意图在积分区域内式(1)式(5)中的所有积分，积分区域以被定义为一阶矩的光束质心为中心，其大小是z轴和y轴方向上光束宽度的三倍。由于光束质心坐标和光束宽度未知，迭代以假设的初始积分区域开始。初始积分区域应接近光束大小和位置。应用该积分区域，可求得光束位置和大小的初始值，再以这些初始值重新计算积分区域，由新的积分区域，计算出新的光束位置和大小。该步骤重复进行，直至获得收敛的结果。对于简单像散光束，由功率密度分布的二阶矩可得到主轴的取向或方位角，其公式为z当:手;
25、，方位角由式(15)计算得到:1 I Z、伊(z)= : arctan卜)(15 ) 飞。2_ ri J 否则，方位角由式(16)计算得到:其中其中伊二峰山乌?. ( 16 ) p川叫(!，)=恒=一兰车一.川.川.川.川.川.川.XY I哼|主轴方向上的光束宽度的计算公式为:当!:;t:;，光束宽度由式(18)和式(19)计算得到:dax (z) = 2J2 (!+y(:一;)2+4()2J专专. ( 18 ) d哼(z)=2J2 (!+) -y(:一;)2十4(!y)2专t.(19) Y=Sg旷-dhizL口XY IZ一I .( 20 ) 否则，光束宽度由式(21)和式(22)计算得到:d
26、世(z)=2J2(:十;+2|!yi)专. ( 21 ) 7 GB/T 26599.1-2011/ISO 11146-1 :2005 day (z) = 2J2 (!+;一2I t1!y 1)4-. ( 22 ) 对每次测量都进行上述计算，并计算光束宽度和方位角的平均值和标准差。如果椭圆率E大于0.87，则可以认为在测量位置处的光束剖面是圆形对称，并且可以用式(23)计算得到光束直径d.(z): 8 发散角的测量8. 1 试验程序d. (z) = 2.2 (:十;)将聚焦元件放置在光路中，使其光轴与待测激光光束同轴。将探测器系统的测量平面放置在距离聚焦元件后主平面一倍焦距f的位置上。注:一般来
27、说，该位置与聚焦元件后的束腰位置不完全相同。根据第7章，对该位置处的光束宽度df、dayf或光束直径d.f至少进行五次测量。8.2 评估( 23 ) 对于每次测量，根据5.3中给出的公式计算光束的发散角，并计算发散角的平均值和标准差。9 束腰位置、光束宽度、光束发散角与光束传输比的综合确定如果束腰可以直接测量得到，则沿传输铀z的光束宽度的不同测量值拟合成双曲线以确定束腰位置、光束宽度、发散角与光束传输比。因此，应至少在10个不同的z位置处进行测量。大约有一半的测量应分布在光束束腰两侧任意一侧的一倍瑞利长度范围内，大约另一半的测量应分布在光束束腰两倍瑞利长度范围以外。对于简单像散光束，应对两个主
28、轴方向分别应用上述过程进行测量。对于广义像散光束，应对测得的数据进行初步分析。对于每一测量的剖面，应计算实验室系统下的光束宽度dax和d叩以及方位角伊。如果任意两个非圆剖面的方位角之差大于100，则该光束属于广义像散光束并且应使用ISO11146-20 注1:该试验失败并不能证明光束是元像散的或是简单像散的。光束可能会受到隐性的广义像散的影响，这可以通过IS011146-2:2005中的试验程序检测出来。沿传输方向z测得的直径d.拟合成双曲线，用式(24)表示为:d.(z) =va+bz十cz2 .( 24 ) 应使用合适的数值或统计曲线拟合技术来确定双曲线的系数a，b，c(或，鸟，bx，by
29、cxcy)(见本章中注2和注3)。光束传输参数值由式(25)式(29)计算得到:da古v4ac- b2 = ZR =去面-b2( 25 ) . ( 26 ) ( 27 ) ( 28 ) M=王J4ac- b2 . . ( 29 ) 8y - . 注2:如果在每个位置z进行了一次以上的直径测量，建议数据点的权重与数据点的方差成反比。注3:应使直径残差的平方和达到最小来进行拟合。注4:像散束腰差值b.z.，也被称为像散光束差分，表示如下b.z. = I ZOx - ZOy I (见ISO15367-1: 2003的3.3.的如果无法通过直接测量获得束腰，则应对6.6中定义的元像差聚焦元件产生的人工
30、束腰应用相同8 GB/T 26599.1-2011月SO11146-1 : 2005 的步骤。由图3，人工束腰距聚焦元件的后主平面H2的距离ZO.2或ZO.2%和剖.2y以及光束宽度d.z或d由和d.zy应在人工束腰位置处确定。根据这些数据，原始光束相对聚焦元件前主平面乱的束腰位置ZO.l或ZO.1z和町.1y可以由式(30)计算得到:ZO.l =V2X2 + f ( 30 ) H1 I I 的3 Xl f f X2 0,1 0.2 1 聚焦元件;2 前主平面H，; 3一一后主平面H20图3束腰位置计算的示意图其中X2(或Y2)由式(31)确定:Xz =ZO.2 - f . ( 31 ) V由
31、式(32)确定:v=一f王Z. ( 32 ) 式中zf 聚焦元件的焦距，单位为毫米(mm);ZR2一一人工束腰的瑞利长度，单位为毫米(mm)。根据双曲线拟合程序，人工束腰的瑞利长度ZR2可以由式(24)和式(28)计算确定。束腰直径或宽度由式(33)计算得到:d.1 = V d.z . ( 33 ) 瑞利长度可以由式(34)计算得到:ZRl = V2 ZR2 .( 34 ) 光束发散角可以由式(35)计算得到:也-v一一 .( 35 ) 10 试验报告试验报告中应包括以下信息:a) 一般信息1) 按照GB/T26599. 1进行试验;2) 试验日期;9 G/T 26599.1-2011月SO1
32、1146-1 : 2005 10 3) 试验机构的名称与地址;4) 测试人员的姓名。b) 被测激光器的信息1) 激光器的类型;2) 制造商;3) 制造商规定的型号;的序列号。c) 试验条件1) 被测激光技长;2) 用K表示的温度(半导体激光器冷却液温度)(仅适用于半导体激光器); 3) 运行模式(连续或脉冲); 的激光器参数设置i ) 输出功率或能量;ii ) 电流或能量输入;iii ) 脉冲能量;iv) 脉冲持续时间;V) 脉冲重复频率。5) 偏振;的环境条件。d) 试验与评估的信息1) 使用的评估方法i ) 二阶矩法pii ) 替代方法:可变孔径法(根据ISO/TR11146-3); ii
33、i ) 替代方法z移动刀口法(根据ISO/TR11146-3); iv) 替代方法:移动狭缝法(根据ISO/TR11146-3)。2) 试验设备i ) 照相机;ii ) 移动针孔;iii) 移动刀口;iv) 移动狭缝;V) 可变孔径光阑;vi) 滤波器。3) 探测器和采样系统i ) 探测器系统的响应时间;ii ) 采样触发延迟时间(仅适用于脉冲激光); iii ) 测量时间间隔(仅适用于脉冲激光)。的光束整形光学元件和衰减方法i ) 衰减器的类型;ii ) 分束器的类型;iii ) 聚焦元件的类型。5) 试验中使用的其他光学元件和仪器(偏光器，单色仪等)。6) 应选定的其他与试验有关的参数或特
34、性(孔径设置、参考平面、参考轴、实验室系统)。e) 试验结果1) 光束宽度或光束直径和方位角(根据第7章)位置z光束宽度也1-光束宽度d可方位角伊2) 光束发散角。(根据第8章)使用的聚焦元件焦距光束发散角e光束发散角t光束发散角叩平均值平均值GB/T 26599.1-20门/ISO11146-1:2005 标准差标准差3) 根据双曲线拟合得到的光束传输参数(根据第9章)数值估计不确定度柬腰位置Zo束腰位置Zoz束腰位置ZOy束腰直径do束腰宽度doz束腰宽度d句方位角伊瑞利长度ZR瑞利长度ZRz瑞利长度ZRy光束发散角光束发散角时光束发散角叩光束传输比M光束传输比Nf.光束传输比M，11 G
35、B/T 26599.1-2011/ISO 11146-1 :2005 参考文献lJ IS0/TR 11146-3激光和激光相关设备激光光束宽度、发散角和光束传输比的试验方法第3部分:激光光束的本征和几何分类、传输和详细的试验方法2J IS0 15367-1: 2003激光和激光相关设备确定激光光束波阵面形状的试验方法第1部分:术语和基本特征12 的OON二立=。白FFON|F.白白白NH阁。华人民共和国家标准激光和激光相关设备激光光束宽度、发散角和光束传输比的试验方法第1部分:无像散和简单像散光束GB/T 26599.1-2011/1S0 11146-1:2005 国白* 中国标准出版社出版发行北京复兴门外三里河北街16号邮政编码:100045 网址电话:6852394668517548 中国标准出版社秦皇岛印刷厂印刷各地新华书店经销 印张1.25 字数25千字2011年11月第一次印刷开本880X1230 1/16 2011年11月第一版唔书号:155066. 1-43668 21. 00元如有印装差错由本社发行中心调换版权专有侵权必究举报电话:(010)68533533定价GB/T 26599.1-2011 打印日期:2011年12月12日F002
