1、lCS 33180 10M 33 Y口中华人民共和国通信行业标准YDT 1 5883-2009光缆线路性能测 量方法里力)右第3部分：链路偏振模色散Measurement Methods for Characteristics of Optical Fibre Cable LinePart 3：Polarization Mode Dispersion for Optical Cable Link2009-06-1 5发布 2009-09-01实施中华人民共和国工业和信息化部发布目 次前言IIl 范围12规范性引用文件13术语和定义l4缩略语35测量方法与概述36测量条件与要求57干涉法68固定
2、分析法一99斯托克斯参数测定法-11附录A(资料性附录)偏振模色散测量方法在不同应用场合的适用性14附录B(规范性附录)干涉法的数据分析与计算15附录C(规范性附录)固定分析法的数据分析与计算17附录D(规范性附录)斯托克斯参数测定法的数据分析与计算20附录E(资料性附录)干涉法测量偏振模色散的计算23参考文献25YD厂r 1 5883-2009fju 自YD；I1588光缆线路性能测量方法分为以下几个部分第1部分：链路衰减；第2部分：光纤接头损耗；第3部分：链路偏振模色散；第4部分：链路波长色散；本部分为YDT 1588的第3部分。本部分参考了EC6128044：2006光纤通信子系统测量规
3、程第4部分：光缆生产与已安装链路偏振模色散测量、IEC612829：2006光纤通信系统设计指南一第9部分：偏振模色散测量与理论指南和ITUT G6502单模光纤光缆统计与非线性相关属性的定义和试验方法(2007)，并结合我国实际情况而制定。本部分的附录B、附录C、附录D为规范性附录，附录A、附录E为资料性附录。本部分由中国通信标准化协会提出并归口。本部分起草单位：武汉邮电科学研究院、北京通和实益电信科学技术研究所有限公司、江苏亨通光电股份有限公司、大唐电信科技产业集团、长飞光纤光缆有限公司、北京康宁光缆有限公司本部分主要起草人：雷非、陈永诗、宋志佗、吴重阳、薛梦驰、王翔、程淑玲、张莉II光缆
4、线路性能测量方法第3部分：链路偏振模色散YD厂r 1 5883-20091 范围YDT 15882009的本部分规定了光缆传输链路中光纤偏振模色散的测量方法、测量系统、测量程序、计算方法和结果处理。本部分适用于二氧化硅系单模光纤光缆链路偏振模色散的测量，即由GBT 1597210-2008中规定的B类光纤所组成的光传输链路。它们可以是已经铺设熔接互联的光缆线路，也可以是光通信收发设备之间的光通路，或者是其中的一部分。链路中可以包含其他光学元件，如光放大器、WDM器件、合波器等。2规范性引用文件下列文件中的条款通过本部分的引用而成为本部分的条款。凡是注日期的引用文件，其随后所有的修改单(不包括勘
5、误的内容)或修订版均不适用于本部分。然而，鼓励根据本部分达成协议的各方研究是否可使用这些文件的最新版本。凡是不注日期的引用文件，其最新版本适用于本部分。GBT 1597210-2008 光纤试验方法规范第10部分：测量方法和试验程序一总则(IEC 6079311：2002，MOD)3术语和定义下列术语和定义适用于本部分。31平均偏振模色散差分群时延Mean PMD Differential Group Delay平均偏振模色散差分群时延是在光频范围(一v2)P勺主偏振态差分群时延玎功的平均值用公式(I)表示： PMD：c。：业()Av(=10dB的链路偏振模色散，只有PDL1dB时，则会对测量
6、准确度造成影响。本部分推荐3种测量方法，每种测量方法都有相关的数据分析方式。a)干涉法(INTY)传统分析(TDirrY)；常规分析(G盯Y)。b)固定分析法(FA)傅立叶变换分析(FT)。c)斯托克斯参数测定法(SPE)3YDl 1 58832009琼斯矩阵本征分析(JME)；邦加球分析(PsA)。干涉法由于具有较强的测试条件适应性而成为链路PMD的主要测量方法。其测量原理是以偏振宽带光源注入待测光传输链路，在输出端用干涉仪通过干涉图分析经过链路传输后的信号时延差的关系，从而确定PMD。此测量法分为两种测量与数据处理方法，一种采用简单的干涉仪，称为踟Y，另一种修正了TD汀Y中对一些测量条件的
7、限制，称为GINTY。此方法的测试值代表了在测量波长范围内的均方根平均值。常规干涉分析法相对于传统干涉分析法主要的区别在于：不要求设定待测链路为理想的随机模耦合；不要求光源的光谱曲线为高斯分布；不要求假定链路PMD比光源自相关函数的宽度大。干涉法的主要优点是测试速度快，设备体积小，特别适合于现场使用。固定分析器法又称为波长扫描法，其测量原理是，当输入光偏振方向保持固定而波长变化时，输出光场PSP方向也会发生变化，通过一固定分析器(即验偏器)将偏振态随波长的变化转化为具有峰谷起伏的输出功率随波长的变化，根据输出功率谱与群时延差的关系就可确定PMD。此方法可以在测量波长范围内(典型几百纳米)得到一
8、个单次测量的平均值。它仅要求一个输入偏振态，并以固定分析斯托克斯矢量一个功率元素的轨迹变化关系。在以傅立叶变换处理这些数据时，其结果为虚拟半干涉法，其评估结果类似丁干涉法的传统分析法。斯托克斯参数测定法可以测量窄带光谱区域的偏振模色散，它通过监测链路输出的偏振态(SOP)随波长的变化，利用琼斯矩阵本征分析(JME)或邦加球(PS)上偏振态矢量的旋转变化来计算链路的PMD。固定分析法与斯托克斯参数测定法在测试架空光缆时如果出现光缆振动，就会破坏测试数据，振动会导致DGD数据变动，而提高测试速度则可以减小这一影响。干涉法由于采用宽带光源，并用干涉法来推算时域的PMD，所以较为适用于这种测量情况。斯
9、托克斯参数测定法在测量期间要求光源与接收机之问进行通信与协调，所以要求在测试链路的两端之间建立辅助的通信信道，此通信信道可以是此测试链路本身，也可以是其他通信通道。而固定分析法与干涉法的收发设备可以分离，由于它们在测试过程中无须协调工作，所以不必建立通信信道。只是干涉法不能提供独立波长的DGDgW试值，它只能针对整个光源波长谱提供DGD均方根平均。在光缆传输链路中包含有光放大器时，则光谱范围受光放大器的工作通带影响。而在链路中包含窄带光滤波器件(如DWDM的合波分波器)时，斯托克斯参数测定法更为有效。各种测量方法在不同应用场合下的适用性参见附录A。它们对短光纤和长光纤均适用。但仪限j二波长大于
10、或等于光纤有效单模工作的波长，除传统干涉法要求待测链路为理想的随机模耦合外，其他测量法与偏振模耦合程度无关。对由多段光纤组合的光传输链路，DGD值的随机分布近似为麦克斯韦分布函数。假定它符合理想的麦克斯韦分布，JJPMD的线性平均与均方根的关系由公式(6)表示：r 8、1，2PMDAvG=I i PMDRMS (6)o在这种情况下，对应于平均DGD，链路最大DGD需要取34的倍率(参见YDT 1634-2007光4YDT 1 5883；-2009传送网(01N)物理层接口的7237节)。此倍率依赖于麦克斯韦分布的假定，它反映出分布函数具有很长的拖尾。但麦克斯韦分布并不适用于安装有高双折射元件的
11、光通路或弱模耦合的光链路，在这种情况下，DGD的分布就会相对集中，从而可以减小使用的最大DGD倍率。6测量条件与要求61测量环境测量应在环境温度一5+30条件下进行。如果测量仪表的使用说明另有规定，还应满足其规定。62光源与起偏器的公共要求光源在要求的波长上要有充分的辐射和稳定的强度以满足测量要求，且波长覆盖范围要与关心的PMD测量通带相适应。对所有测量方法，在将信号注入到光纤进行测量之前要求光源偏振在一个或多个已知偏振态上。起偏器、偏振调整器用波片、石英延迟片、环形双折射光纤的机械运动或电光晶体装置在测试时可用于设置输入光纤的光源偏振态，以便于测试时分析光纤输出信号的偏振轴。当仪表使用窄带可
12、调光源时，光源的有效谱宽(对高斯谱为最大半高全宽，刚瑚)要足够窄，以使得形成的光纤残余偏振在所有测量条件下对全部的DGD值都能测量。输出光的DOP应达到90，虽然DOP低到25时仍然可以进行测量，但测量准确度会降低。对于一给定的DGD值霸要求的最低DOP()由公式(7)给出：广 DDP-100expl一志晒组钿mvl肩尸I (7)式中：如一光谱中心波长；c一真空中光速；f一给定的DGD值；a确礓nl一光谱半幅全宽度(F、7吁玎)。63单模尾纤可以使用一个连接尾纤将光信号注入到链路以及将链路信号导入到探测器中。要求在整个测试过程中尾纤连接稳定。在整个测试期间，被测试样和尾纤所处环境温度应保持稳定
13、，应避免对光纤和光缆施加外部应力，其位置及其状态应保持固定，避免运动。64包层模剥除器应使用一种装置以剔除链路光纤中的包层模。对于光纤涂敷层也有同样的性能要求。多数情况下，光纤涂层折射率等于或大于光纤包层折射率，光纤涂层就可起到包层模剥除器的作用。65高次模过滤器要求测量波长大于或等于链路截止波长，并应采取有效办法去除高次传输模，一般一个半径30mm的弯曲环就可以满足要求。66探测器光探测器应工作在光强、波长和测量次数均为线性和稳定的性能区域。典型的探测系统可能包括有斩波器，锁相放大器的同步探测，一个光功率计、光谱分析仪、干涉仪或一个偏振仪。5YD厂r 1 5883-200967计算机需要使用
14、一台计算机来执行仪表控制操作，以获取测试数据，并进行数据处理以获得最终结果。7千涉法71测量系统711测量装置干涉法的基本测量装置主要由宽带偏振光源与干涉分析仪两大部分组成，如图l所示。宽谱偏振光源的输出信号ss(7vJ注入到待测光纤链路中，其偏振态为如，链路的输出信号以5DfvJ表示，其偏振态为j妒)；而验偏器的传输轴为；。，PAS(v)表示通过验偏器输入到干涉仪的输入信号；干涉仪输出的光功率时延函数的交变部分刚以P仃)表示。时延(T)图1 采用干涉测量法的偏振模色散测量的一般性装置对于传统干涉分析法，干涉图包络为交变部分的绝对值。对于常规干涉分析法，获得互相关与自相关包络则需要一些附加计算
15、。这些计算针对两个由双正交偏振态分析器输出的测试干涉图进行。典型的传统干涉分析测量装嚣与常规干涉分析测量装置的原理图分别如图2a与图2b所示。条纹包络6反射镜 耦台器 社动反射镜图2a传统干涉分析法原理框图YD厂r 1 588 3-2009图2b常规干涉分析法原理框图712光源对于传统干涉分析法，其偏振宽带光源为在相关测虽波长辐射的发射管，它可以是LED或者超荧光光源。其中心波长要包含1310rim或550rim窗口或任何其他关心的窗口。其光爵形状类似高斯犁，发送光不能有能够影响自相关功能的波动。光源的FWHlvI典型值是60rim80nm，其光源线宽(也可称为LED谱宽)必须清楚地由相干时问
16、来计算，它由公式(8)决定：12铲去式中：凡一光源中心波长：五一光源线宽：c一真空中光速。常规干涉分析法对光源的光醋没有要求。713偏振器偏振器应对光源整个波长范围内的光偏振。7 14光束分离器与偏振光束分离器光束分离器用来将入射的一束偏振光分成两束，使其分别在干涉仪的两个臂中传播。它可以足一只光耦合器，也可以是一只直角光束分离器。偏振光束分离器用于由干涉仪的输出偏振信号中分离出两个相互正交的偏振态(处j一在邦加球的两对立点)。由此两个相互正交的偏振态所构成的二1二涉图应可以计算出独立的白相关与互相关函数，即偏振光束分离器表现为一个偏振分波检测系统，这也意味着其他具有正交输出偏振态以获得干涉图
17、的器件均可使用。715干涉仪干涉仪一般置于待测光纤链路末端，它可以是空气型的，也可以是光纤型的。可以采用迈克尔逊(Michelson)型干涉仪或马赫一曾德(MachZehnder)型干涉仪。1，4玻片可以用于移动干涉仪的自棚关峰值响应。尽管寻找在整个光源光潜范围内全都能提供相同1，4波的玻片十分困难，但它可以有效完成白相关峰值的移动。YDl 1 5883-2009716偏振扰动器7161扰动装置与目的偏振扰动器由可控偏振扰动器与控制器组成，并在待测链路的输入输出端各有一个，这样其输入偏振态与验偏器的轴(输出偏振态)的差就可以在干涉仪扫描期间进行设置。可以选择多种输入，输出偏振态以获得更完整的干
18、涉分析包络，相对于单个输入输出偏振态而言，就可以获得平方包络的平均。在包含有随机模耦合的光缆链路，单次测试往往难以获得准确的链路PMD系数。相对于单个设置，多种设置可以获得更高的测量准确度。原则上扰动处理可以遵照下述方式进行。输入偏振器紧接着扰动器构成一个单元，此等效偏振器的轴可以由邦加球的任意点来定义输入偏振态；扰动器紧接着验偏器构成一个等效验偏器，其轴设置在邦加球的任意点上以定义输出偏振态。输入偏振态的一个设置与验偏器的轴组合标记为一个输脯出偏振态。其目的在于获得平方包络的平均，而平均要对输入输出偏振态均匀覆盖。7162九态穆勒设置遵守9个特殊输入输出偏振态的9个平方包络之和严格等效于均匀
19、扰模平均平方包络，这9个输入，输出偏振态为：验偏器的3个轴构成一个邦加球上的直角三面体；对于验偏器的每个偏振态，3个输入偏振态同样构成一个邦加球上的直角三面体。7163均匀格点如果可以来用波片、旋光器等器件，那么输入，输出偏振态扰动就可以采用在邦加球上的均匀间隔点的方式完成。7164随机扰动扫描中扰动：每次扫描时自动或人工设置扰动；连续扰动：当平方包络做合计时，扰动可以在扫描时进行。自动扰动被设置于在时间函数上覆盖连续球面；快速单扫描扰动：如果扰动足够快，在单次扫描中就可获得足够好的扰动平方包络。但是这要求能够避免干涉图中直流部分与交流部分之间的串扰。72测量程序721 校准测量装置应进行校准
20、，可采用已知PMD的高双折射光纤进行校准，也可以采用多个已知高双折射光纤的链接链路进行校准。必要时，仪表也需要进行光功率校零。722常规操作7221 清洁光纤耦合端面，将待测链路的一端耦合到具有偏振输出的光源输出端，另一端耦合到干涉仪输入端。可以采用标准的光纤连接器、熔接或光纤对准系统进行连接。如果使用后者，可以采用折射率匹配油以降低反射。7222将光源的输出功率调整到检测系统的正常接收范围。为获得更为明显的条纹，干涉仪两臂的光功率要尽可能相等。7223根据仪表测量设定要求，选择测量工作波段以及待测光纤类型(或PMD耦合模式类型)。7224移动干涉仪光臂的反射镜，并记录光强随光臂移动的变化。8
21、YDl 1 58832009722 5采用常规干涉分析法测试时，在不充分模耦合或低PMD的情况下，需要对不同的偏振态进行重复测量或在测量时调整偏振态，以获得覆盖所=f=f偏振态的平均。在测试仪不具备自动偏振态扰动的情况下，宣采用扰动器进行偏振态均匀格点设置或九态穆勒设置进行重复测量。7 3计算与分析干涉法的数据分析与计算方法见附录B。仪表有计算结果的直接显示时，则直接记录测试数据。74结果测量结果应给出以下内锌：中继段名称、链路标识：测量方法与测量装置；链路长度；PMD值(ps)和偏振模色散系数PMD。值(p影km或pskm)：测量波段或试验用光源类型、中心波长、光谱半幅全宽；偏振模耦含类型；
22、多次测量-，重复测量次数(需要时)；试验日期、时间和操作人员：环境温度和相对湿度。8固定分析法8 1测量系统811测量装置闻定分析偏振模色散测量法为频域测量法，其波长扫描部件可以置于光信号发送端，也可以置1一信号接收端，信号接收可以采用光功率检测，也可采用偏振讨检测。故而其测量装置有3种表现形态，分别如图3a、图3b、圈3c所示。o On_|：l削透镜图3a采用单色仪的窄带光源固定分析偏振模色散测量装置宽带光源 | 姒刎测量链蹄 | 光谱分析仪 图3b采用宽带光源的固定分析偏振模色散测量装置YD厂r 1 5883-2009可调波长激光 。| lj测量链路 偏振讪图3c采用偏振计的固定分析测量装
23、置8 12光源无论是采用单色仪还是可调波长激光器，其波长扫描范围以及宽带光源的谱宽必须能够提供对指定的波长范围内测量PMD的准确度要求。为保证测量能充分反映PMD在相应波长范围内的特性，光源的谱宽或光谱分析仪的分辨率必须满足公式(9)要求：丝“ (11)82 3在用验偏器时将各测量波长点的输出光功率记录为PA(却；移开验偏器后，重复进行测量，记录对应的光功率PTOT(到。阿种输出功率的比值用公式(12)表示：酮=羔 ，一种替代的方法是，在测得PA(乃后并不移开验偏器，而是将验偏器旋转90。，记录对应的光功率PROT(乃。这时尺(栅可表示为公式(13)：0剐m=YD厂r 1588 3-2009丛
24、型 (13)PA(2)+PmT(由如果以偏振计作为探测元件，则应测量归一化斯托克斯参数与波长的关系。这3个谱函数与接收功率无关，并通过与尺(句的相同方法进行分析。然后用每一归一化的斯托克斯参数得到一个o-o，这里Dh为自相关包络的均方根宽度；遍历条件。B3常规干涉分析传统干涉分析计算适用于任何模耦合形态的链路联合。其PMD的确定基于互相关与自相关干涉图的平方包络。单个输入输出偏振态的自相关包络用公式(B 3)表示：岛(r)=l最(f)+弓(f)l (B 3)YD，T 1 58832009单个输入输出偏振态的互相关包络如公式(B 4)所示：B(r)2盼(f)一弓(f)l由N个不同输入输出偏振态所
25、测得的干涉图计算其对应的自相关与互相关包络然后依公式(B5)计算其平均平方包络。蔚(r)=面1-,k-,E2(z) -2f)=专；酲(r)(B 4)并形成平方包络典型的随机模耦合与混合模耦合互相关函数的平均平方包络如图B 2a、图B2b所示。蹬捌忸斗器牛懈罂蚓苷s窜，。霜黟8挈4 16 12 _8 0 4 8 【2 18 20盱廷ps图B 2a常规干涉分析法得到的典型随机模耦合数据o_ ；1k时延ps Hm口E图B 2b常规干涉分析法得到的典型混合模耦合数据计算两个独立样本平均平方包络的均方根宽度，具体算法参见附录E 2。此宽度的理想定义为f2dzfdrf2df蠢2t丽则偏振模色散的均方根值可
26、以由下式获得：r 12PMDms一旧(一菇)J由公式(3a)或(3b)计算偏振模色散系数。(B 5)(B6)(B 7)(B 8)C1 测量数据典型示例典型测试曲线如图C1所示。附录C(规范性附录)固定分析法的数据分析与计算N 刃 绷 卜 j L f波长1Jnm(aj弱模耦台旷 L八 1 卜YD厂r 1 5883-2009控长】-nm(b)随机模耦合图C1固定分析法测量PMD的典型R(X)曲线C2数据预处理与傅立叶变换进行傅立叶变换要求数据在光频上是等间距的，也可以是在光波长上为等间距的。如果测量结果不能满足上述要求，则需要进行数据内插或频谱预估等技术处理。必要时可以进行数据零填充以及直流水平位
27、移处理，以满足傅立叶变换的数据处理要求。要求傅立叶变换后能够表现出每个品的幅域数据分布。C3数据整理傅立叶变换后的数据在零点的数据通常不为零，它是测量系统的插入损耗与测试数据的赢流光电平处理结果。通常再忽略掉下一个数据点，取变量7，将再后面的一个数据点定韧=D，此为第一个有效数值。确定系统均方根噪声光电平，将此均方根噪声光电平的200设为阂值屯平n。若数据预处理未进行零填充，则取x=3，否NX按公式(c 1)取值：x：!堡堑型塑塑塑皇塑里! (c 1)一零填充后总的阵列长度YD厂r 1 5883-2009对傅立叶变换后的数据P(街)检查第一个X的有效点数据值，若低于乃则传输链路为弱模耦合链路，
28、它具有不连续峰值的特性。C 4弱模耦合光纤的偏振模色散计算对于弱模耦合光纤(例如高双折射光纤)或一个双折射元件，经过校准，旯阴)类似于一个抖动的正弦波(图c la)。傅里叶变换会给出P(断)输出，它包含对应于与脉冲抵达时间位置相对应的离散尖峰，出为PMD的瞬态值(r)。确定P(衍)超过闽值电平的瞬态峰值点。用公式(c 2)计算链路著分群时延：12=o-R=(弓(嗣研】，篙o(所)】)1 72 (c3)由公式(3b)计算偏振模色散系数。C6混合耦合光纤系统的偏振模色散对于在既有弱模耦合光纤元件又有随机模耦合光纤的综合链路情况，两种判定都需要考虑。注意P(dr)的尖峰有可能仅由更远的6k计算。19
29、YD，T 1 588 3-2009附录D(规范性附录)斯托克斯参数测定法的数据分析与计算D1 琼斯矩阵本征分析将每个波长所测的3个斯托克斯矢量转换为琼斯矢量、i和4，并根据其分量依公式(D 1)计算各个复比率：kl=hxhY k2=i x|i y k32 4x0y第4个比率可由上述3个值依公式(D 2)计算毅得：k4=(k3一k2)(klk3)由此可获得如公式(D 3)的琼斯矩阵：丁=瞄计算相邻波长增量上琼斯矩阵的逆矩阵，可得公式(D 4)：I砌丁。：=o这里，为光波角频率；Aco为光波角频间隔。求其本征值n、P2(参见“JME法测量光器件偏振模色散”)见公式(D5)。(D 1)(D2)(D
30、3)(D4)则此两测嚣波长中点的差分群时延r=lA,g、IAp：，mf c。s，其中Arg为幅角函数，即Ar90e0=良计算所有测试波长DGD值，即可获得单次测试得到的DGD与波长关系曲线，对所有这些DGD值取平均即可获得单次测试的偏振模色散。由公式(3a)或(3b)计算偏振模色散系数。典型DGD与波长的测试曲线及其分布直力图和麦克斯韦曲线分别如图D1、图D 2所示。20图D1 DGD的波长关系曲线YD厂r 1588 3-2009D2邦加球分析分析法图D 2 DGD数据直方图由测得的归一化斯托克斯矢量可算得公式(D6)斯托克斯矢量：扛疗 扣髑iQ艚 江罱V锄l 旧由此斯托克斯矢量针对每个波长生
31、成新的矢量；=五毒和i=毒i增量计算有限著：(D6)然后依公式(D6)对各波长“=(m+zko)一(I) =4(re+am)一4(0) 4口=；(re+Am)一()40=(m+Ao)一e() 4e 7=07(re+Am)一7(0)对应每个波长增量的DGD的值即可由公式(D8)得出：拈斗渤B乒函丽卜in(；乒再丽这里面2：业压。计算所有测量波长DGD值，即可获得单次测试得到的DGD与波长关系曲线(D 7)(D8)对所有这些DGD值取平均即可状得单次测试的偏振模色散。由公式(3a)或(3b)计算偏振模色散系数。2YD厂r 1 5883-2009E 1传统分析附录E(资料性附录)干涉法测量偏振模色散
32、的计算本附录给出了一个从具有自相关峰的干涉图(如图B1)确定PMD时延的计算方法以巧表示反射镜在不同的位置o(ps)时测得的干涉图的光强度，=12，N。E11计算零光强t和噪声幅度Na定义：N5(5NJ00)，在l约为5处取整，用公式(E】)、(E2)、(E3)表示：瓦=誊(；“，)厶 c刚，x：羔 。：1厶NjNa=X21；巳12变化光强，的定义用公式(E-4)、(E5)表示：蔫i3o4Na1蠢一Io若聪露的最大序数，；为使得0-C瓦的最小序数J。其中盂是光源的相干时间。对丁互相关干涉图，应该使用公式(E7)定义=Jl+1E15计算干涉图的二阶矩用公式(E8)表示：tE 2)(E 3)(E
33、4)(E 5)(E 6)(E 7)s=土2+E16处理干涉图设；为使得C-ti2S的最大序数，矗。为使得0一C2s的最小序数7。E1_7计算处理后干涉图的二阶矩仉用公式(E9)表示：1田2j +E18计算高斯分布Ex研一。一c)2(2蠢)1的标准偏差D0用公式(E10)表示：1Os 22。f(t-C)(t-C)2ExP(一坠垡)出 2脚(一等胁t 1t 1f EXP(一坠毕)以f二 2+卜c脚卜寄渺， 。6pc一曙渺YD厂r 1 58832009(E 8)(E 9)(E10)可以采用迭代的方式由(E10)式计算o。E 2常规分析此算法为迭代计算法。它将所有的数据阵列分成两种集合：中心部分的集合
34、M以及含有噪声的信号与拖尾的集合T。对这些设置进行迭代运算，直至结果收敛。对于一个迭代，每种设置的数据点数表示为NM、r。以表示反射镜在不同的位置(ps)时测得的包络的强度，j=l2N首先将整个数据阵列中最前与最后5的数据设定为集合T，则余下的部分为集合M。E21计算零光强矗用公式(E11)表示：晶=乃胁 E 11止丁E-22定义变化光强，用公式(E12)表示：YD厂r 1 5883-2009f=，： 五 a儿 JvE23计算干涉图的中心C用公式(E13)表示：c=ZtjIjjeM|ME2 4计算平方包络I)gRMS宽度。用公式(E14)表示：口2=(r-C)2IjZljjEM jEME25重
35、新定义设置区域将C一40r，c斗4d的范围内设定为集合M其他范围设定为集合T。E26重复步骤E21到E 2 5直至结果收敛。(E12)(E13)(E14)参考文献YD，T 1 5883-2009GBT 18900-2002单模光纤偏振模色散的试验方法YDFf 1634-2007光传送网(OTN)物理层接口JME法测量光器件偏振模色散，宇航讣测技术，200510，V0125 No 5IEC 6128044(2006)Fibre optic communication subsystem test procedures Part 4-4：Cable plants andlinksPolarizat
36、ion mode dispersion measurement for installed linksIEC 612829(2006)Fibre optic communication system design guide Part 9：Guidance on polarizationmode dispersion measurements and theoryrruT G650 2(2007)Definitions and test methods for statistical and nonlinear related attributes ofsinglemodefibre and cable中华人民共和国通信行业标准光缆线路|生能测量方法第3部分：链路偏振模色散Yn厂r 1588 3-2009$人民邮电出版社出版发行北京市崇文区夕照寺街14号A座邮政编码：100061北京新瑞铭印刷有限公司印刷版权所有不得翻印女开本：8801230 1116印张：2字数：53千字2009年8月第1版2009年8月北京第1次印刷ISBN 9787115183009-72定价：20元本书如有印装质量问题，请与本社联系电话：(010)67114922
